Pion (particule)

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Pion

Schéma de la composition d'un pion π⁺ en termes de quarks (un quark up et un antidown)

Propriétés générales

Classification	Mésons
Composition	Paire quark-antiquark : • π0 : ${\displaystyle u{\overline {u}}/d{\overline {d}}}$ • π+ : ${\displaystyle u{\overline {d}}}$ • π− : ${\displaystyle {\overline {u}}d}$
Symbole	π π0 (neutre) π± (chargé) π+ (positif) π− (négatif)
Antiparticule	π0 : π0 (lui-même) π+ : π− π− : π+

Propriétés physiques

Masse	• π0 : 134.9766(6) MeV.c-2 • π+ : 139,57018(35) MeV.c-2 • π− : 139,57018(35) MeV.c-2
Charge électrique	• π0 : 0 e • π+ : 1 e • π− : -1 e
Charge de couleur	0
Spin	0
Parité	-1
Durée de vie	• π0 : 8,4(6)×10-17 s • π+ : 2.60330(5)×10-8 s • π− : 2.60330(5)×10-8 s

Historique

Découverte	1947
Découvreur	Cecil Powell César Lattes Giuseppe Occhialini

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Un pion ou méson pi est une des trois particules : π⁰, π⁺ ou π⁻. Ce sont les particules les plus légères de la famille des mésons. Elles jouent un rôle important dans l'explication des propriétés à basse énergie de la force nucléaire forte ; notamment, la cohésion du noyau atomique est assurée par l'échange de pions entre les nucléons (protons et neutrons).

Nom et notation

Le substantif masculin^[1] pion (prononcé [pjɔ̃] en français standard)^[1] est composé de pi^[1], transcription de la lettre grecque π^[2], et de -on^[1], tiré de électron^[3].

Le symbole du pion est la lettre π (« pi ») de l'alphabet grec, en référence à l'initiale de « pseudo(-)scalaire »^[4].

Caractéristiques

Les pions ont un spin égal à 0^[5]. Comme leur nom l'indique, les pions π⁺, π⁻ et π⁰ ont une charge électrique respectivement égale à 1, −1 et 0.

Les pions sont des mésons^[6], c'est-à-dire des hadrons constitués d'une paire quark-antiquark^[7]. Ils sont tous trois composés de quarks de la première génération (quark ou antiquark up et down). Ainsi, les pions π⁺ et π^– sont chargés car ils sont composés d'un quark et d'un antiquark de saveurs différentes^[6] — à savoir : d'un quark haut et d'un antiquark bas pour le pion positif π⁺ ; et d'un antiquark haut et d'un quark bas pour le pion négatif π^–[6] — alors que le pion π⁰ est neutre car il est composé d'un quark et d'un antiquark de même saveur^[6] ou, plus précisément, de l'état superposé up/antiup et down/antidown (puisque ces deux combinaisons possèdent un nombre quantique identique)^[8].

Les trois pions sont des mésons pseudo(-)scalaires^[6],[9].

Les pions sont les plus légers des mésons^[6]. Les deux pions chargés π⁺ et π⁻ ont une masse de 139,570 1 ± 0,0003 MeV/c² ; et le pion neutre π⁰ a une masse de 134,976 6 ± 0,0006 MeV/c^2[10].

De fait, le pion neutre π⁰ est sa propre antiparticule^{[11],[12],[13],[14],[15]} ; et les deux pions chargés π⁺ et π^– composent une paire particule-antiparticule^[16],[13] : le pion négatif π⁻ est l'antiparticule du pion positif π^+[14],[17], et inversement^[12].

Description théorique

L'interaction liant les nucléons entre eux ne correspond pas directement à l'interaction forte, elle en est une conséquence : les nucléons n'ayant pas de charge de couleur, ils n'interagissent pas par échange de gluons mais par échange de pions^[18]. Cette interaction peut changer la nature des nucléons selon qu'elle implique un pion neutre ou chargé : un neutron ou proton émettant un π⁰ garde sa nature, mais un neutron émettant un π⁻ ou un proton émettant un π⁺ donnent respectivement un proton et un neutron^[18]. La théorie quantique des champs effective décrivant l'interaction entre pions et nucléons est appelé l'interaction de Yukawa^[19].

Les pions ayant un spin égal à 0, leur dynamique est décrite par l'équation de Klein-Gordon^[20].

Désintégration

Pions chargés

Les pions chargés ont une durée de vie de 2,6033 ± 0,0050 x 10^-8 s. Ils se désintègrent dans 99,98770 ± 0,00004 % des cas en un (anti)muon et un neutrino muonique via l'interaction faible^[10] :

• ${\displaystyle \pi ^{+}\rightarrow \mu ^{+}+\nu _{\mu }}$
• ${\displaystyle \pi ^{-}\rightarrow \mu ^{-}+{\overline {\nu _{\mu }}}}$

Dans 0,0123 % des cas, la désintégration (toujours via l'interaction faible) donne un électron (positron) et un neutrino électronique (antineutrino électronique)^[10] :

• ${\displaystyle \pi ^{+}\rightarrow e^{+}+\nu _{e}}$
• ${\displaystyle \pi ^{-}\rightarrow e^{-}+{\overline {\nu _{e}}}}$

Pion neutre

Le π⁰ a une masse légèrement plus petite que les pions chargés (134,976 6 ± 0,000 6 MeV/c²) et une durée de vie beaucoup plus courte de 8,4 ± 0,6 × 10⁻¹⁷ s. Au bout de cette durée, le π⁰ se désintègre de par l'interaction électromagnétique. La désintégration la plus courante (98,798 % des désintégrations) donne deux photons gamma^[10] :

• ${\displaystyle \pi ^{0}\rightarrow 2\gamma }$

Dans 1,198 ± 0,032 % des cas, les produits de la désintégration sont un photon gamma et une paire électron-positron^[10] :

• ${\displaystyle \pi ^{0}\rightarrow \gamma +e^{-}+e^{+}}$

Historique

Prédiction et découverte

Pions chargés

Les travaux théoriques de Hideki Yukawa en 1935 avaient prédit l'existence des mésons comme particules porteuses de l'interaction nucléaire forte^[5]. D'après la portée de l'interaction (déduite du rayon du noyau de l'atome), Yukawa prédit l'existence d'une particule ayant une masse d'environ 100 MeV^[5]. Après sa découverte en 1936, on a pensé que le muon était cette particule puisqu'il avait une masse de 106 MeV^[5]. Cependant, les expériences qui suivirent montrèrent que le muon ne participait pas à l'interaction forte^[5].

En 1947, Cecil Powell, César Lattes et Giuseppe Occhialini de l'université de Bristol découvrent les premiers mésons : les pions π⁺ et π^−[5]. Pour ce faire, Cecil Powell a envoyé des ballons à très haute altitude possédant des pellicules recouvertes d'une émulsion spécialement développée pour ce type d'expérience ; après avoir récupéré les pellicules, leur inspection a révélé la présence de traces de particules chargées, les pions^[21].

Un an plus tard, Cesar Lattes et Eugene Gardner découvrent à Berkeley la production de pions artificiels en bombardant des atomes de carbone avec des particules alpha^[22].

Hideki Yukawa est récompensé en 1949 du prix Nobel de physique pour sa prédiction de l'existence des mésons d'après un travail théorique sur les interactions nucléaires^[23], et Cecil Powell en 1950 pour son développement de la méthode photographique d'étude des mécanismes nucléaires et sa découverte des mésons grâce à cette méthode^[24].

Pion neutre

Le π⁰ a été découvert en 1950 au cyclotron de Berkeley^[25] grâce aux produits de sa désintégration^[26]. En effet, étant électriquement neutre, il ne laisse pas de trace sur une émulsion et n'a donc pas pu être observé directement ; ce sont les photons gamma et paires électron-positron qu'il donne qui ont permis de déduire son existence.

Avancées et conséquences relatives aux mésons pi

• Le méson pi joue un rôle en cosmologie puisqu'il entre en compte dans le calcul de la limite GZK. Cette limite concerne l'énergie maximale des rayons cosmiques que l'on pourrait observer sur Terre : à partir d'une énergie de l'ordre de 10²⁰ eV, le rayon cosmique interagit avec les photons du rayonnement fossile, produisant entre autres des pions^[27] selon une des deux équations :

${\displaystyle \gamma +p\rightarrow \Delta ^{+}\rightarrow p+\pi ^{0}}$

${\displaystyle \gamma +p\rightarrow \Delta ^{+}\rightarrow n+\pi ^{+}}$, où ${\displaystyle \gamma }$ est un photon du rayonnement fossile et le premier ${\displaystyle p}$ est un proton qui constitue le rayon cosmique.

• Dans le cadre de la chromodynamique quantique (théorie quantique des champs décrivant l'interaction nucléaire forte), le pion est un quasi-boson de Goldstone associé à la brisure spontanée de symétrie chirale^[28]. Le théorème de Goldstone prédit que pour chaque brisure spontanée de symétrie, un boson sans masse devrait apparaître, les pions devraient donc avoir une masse nulle. Cependant, il a été observé expérimentalement que les pions avaient une masse. En fait, dans le cadre d'une symétrie locale, le boson de Goldstone est en quelque sorte absorbé par le boson de jauge, et acquiert ainsi une masse^[29].

• Les pions ont des applications en médecine par exemple en radiothérapie : le laboratoire national de Los Alamos a traité deux-cent-vingt-huit patients entre 1974 et 1981 par des mésons π^−[30] et l'université de la Colombie-Britannique à Vancouver possède un cyclotron pour ce type de traitement^[31].

Notes et références

Voir aussi

Bibliographie

• (en) W.-M. Yao et al., Journal of Physics G 33, 1 (2006) [lire en ligne] sur le site du Particle Data group
• [Cronin 2004] (en) James W. Cronin (éd. et préf.), Fermi remembered, Chicago et Londres, University of Chicago Press, hors coll., août 2004 (réimpr. oct. 2013), 1^re éd., 1 vol., XI-287, 15,2 × 22,9 cm (ISBN 978-0-226-12111-6, EAN 9780226121116, OCLC 494158253, BNF 40031913, SUDOC 119319853, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Élémentaire 2006] « Un feu d'artifice de particules », Élémentaire : de l'infiniment petit à l'infiniment grand, Orsay, revue d'information scientifique du LAL (IN2P3 du CNRS) et du synchrotron SOLEIL (CEA et CNRS), n^o 3 : « Les rayons cosmiques »,‎ 2006, p. 7-13 (lire en ligne).
• [Ne'eman et Kirsh 1999] Yuval Ne'eman et Yoram Kirsh (trad. de l'anglais par Geneviève Bugnod), Les chasseurs de particules [« The particle hunters »], Paris, O. Jacob, coll. « Sciences », mars 1999, 1^re éd., 1 vol., XI-345, 18,5 × 23,5 cm (ISBN 2-7381-0684-6, EAN 9782738106841, OCLC 41582776, BNF 37039928, SUDOC 370399280, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Diu et Leclercq 2005] Bernard Diu et Bénédicte Leclercq, La physique mot à mot, Paris, O. Jacob, coll. « Sciences », fév. 2005, 1^re éd., 1 vol., 721, 15,5 × 24 cm (ISBN 2-7381-1578-0, EAN 9782738115782, OCLC 300488981, BNF 39927635, SUDOC 08469470X, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Penrose 2007] Roger Penrose (trad. de l'anglais par Céline Laroche), À la découverte des lois de l'Univers : la prodigieuse histoire des mathématiques et de la physique [« The road to reality : a complete guide to the laws of the Universe »], Paris, O. Jacob, coll. « Sciences », août 2007, 1^re éd., 1 vol., XXII-1061, 15,5 × 24 cm (ISBN 978-2-7381-1840-0, EAN 9782738118400, OCLC 209307388, BNF 41131526, SUDOC 118177311, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Taillet, Villain et Febvre 2018] Richard Taillet, Loïc Villain et Pascal Febvre, Dictionnaire de physique, Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur, hors coll., janv. 2018, 4^e éd. (1^re éd. mai 2008), 1 vol., X-956, 17 × 24 cm (ISBN 978-2-8073-0744-5, EAN 9782807307445, OCLC 1022951339, BNF 45646901, SUDOC 224228161, présentation en ligne, lire en ligne), s.v.pion, p. 569, col. 2.
• [Trouillon 2011] Jean-Louis Trouillon, Approches de l'anglais de spécialité, Perpignan, Presses universitaires de Perpignan, coll. « Études », juin 2011, 1^re éd., 1 vol., 292, 16 × 24 cm (ISBN 978-2-35412-073-3, EAN 9782354120733, OCLC 758901628, BNF 42349320, DOI 10.4000/books.pupvd.1411, SUDOC 149350716, présentation en ligne, lire en ligne), chap. 3 (« Un anglais international, l'anglais scientifique »), p. 97-134.

Articles connexes

• Méson
• Pionium

Liens externes

• [PDG 2019a] (en) Caractéristiques des mésons légers sans saveur [PDF], sur Particle Data Group, 2019.
• [PDG 2019b] (en) Caractéristiques du pion neutre π⁰ [PDF], sur Particle Data Group,‎ 2019.
• [PDG 2019c] (en) Caractéristiques des pions chargés π⁺ et π⁻ [PDF], sur Particle Data Group,‎ 2019.

• [TLFI] Trésor de la langue française informatisé, s.v.pion
• Notices d'autorité :

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